Belə cərəyanın salınma müddəti yayılma müddətindən xeyli uzundur, yəni proses τ zamanla demək olar ki, dəyişməyəcək. Aktiv müqaviməti olmayan dövrədə sərbəst rəqslər Salınımlı dövrə endüktans və tutumlu dövrədir. Salınma tənliyini tapaq.
Sosial şəbəkələrdə işi paylaşın
Əgər bu iş sizə uyğun gəlmirsə, səhifənin aşağı hissəsində oxşar işlərin siyahısı var. Axtarış düyməsini də istifadə edə bilərsiniz
Mühazirə
elektrik vibrasiyaları
Plan
- Kvazistasionar cərəyanlar
- Aktiv müqaviməti olmayan dövrədə sərbəst rəqslər
- Alternativ cərəyan
- dipol şüalanması
- Kvazistasionar cərəyanlar
Elektromaqnit sahəsi işıq sürəti ilə yayılır.
l - dirijor uzunluğu
Kvazistasionar cari vəziyyət:
Belə bir cərəyanın salınma müddəti yayılma müddətindən xeyli uzundur, bu o deməkdir ki, proses τ zamanla çətin ki dəyişəcək.
Kvazistasionar cərəyanların ani dəyərləri Ohm və Kirchhoff qanunlarına tabedir.
2) Aktiv müqaviməti olmayan dövrədə sərbəst rəqslər
Salınan dövrə- endüktans və tutumlu dövrə.
Salınma tənliyini tapaq. Kondansatörün doldurulma cərəyanını müsbət hesab edəcəyik.
Tənliyin hər iki tərəfinin bölünməsi L, alırıq
Qoy olsun
Sonra salınma tənliyi formasını alır
Belə bir tənliyin həlli:
Tomson düsturu
Cari mərhələdə liderdirπ /2 üzərində U
- Sərbəst sönümlü vibrasiya
Hər hansı bir real dövrə aktiv müqavimətə malikdir, enerji istilik üçün istifadə olunur, salınımlar sönür.
At
Qərar:
Harada
Söndürülmüş salınımların tezliyi təbii tezlikdən azdır
R=0-da
Loqarifmik sönüm azalması:
Damping kiçikdirsə
Keyfiyyət faktoru:
- Məcburi elektrik vibrasiyaları
Kapasitansdakı gərginlik cərəyanla fazadan kənardırπ /2 və endüktansdakı gərginlik cərəyanı faza ilə aparırπ /2. Müqavimətdəki gərginlik cərəyanla fazada dəyişir.
- Alternativ cərəyan
Elektrik empedansı (empedans)
Reaktiv induktiv reaksiya
Reaktiv tutum
AC gücü
AC dövrəsində RMS dəyərləri
osφ ilə - Güc amili
- dipol şüalanması
EMW yayan ən sadə sistem elektrik dipoludur.
Dipol momenti
r yük radius vektorudur
l - salınım amplitudası
Qoy olsun
dalğa zonası
Dalğa ön sferik
Dalğa cəbhəsinin dipoldan keçən hissələri - meridianlar , dipol oxuna perpendikulyarlar vasitəsilə - paralellər.
Dipol radiasiya gücü
Dipolun orta şüalanma gücü dipolun elektrik anının amplitudasının kvadratına və tezliyin 4-cü gücünə mütənasibdir.
a - salınan yükün sürətlənməsi.
Təbii və süni elektromaqnit şüalanma mənbələrinin əksəriyyəti şərti təmin edir
d- radiasiya sahəsinin ölçüsü
Və ya
v- orta doldurma sürəti
Belə bir elektromaqnit şüalanma mənbəyi Hertz dipoludur
Hertz dipoluna olan məsafələr diapazonu dalğa zonası adlanır
Hertz dipolunun ümumi orta şüalanma intensivliyi
Sürətlə hərəkət edən istənilən yük həyəcanlandırır elektromaqnit dalğaları, radiasiya gücü isə sürətlənmənin kvadratına və yükün kvadratına mütənasibdir
Sizi maraqlandıra biləcək digər əlaqəli işlər.vshm> |
|||
| 6339. | MEXANİK VİBRASYONLAR | 48,84 KB | |
| Salınımlar zamanla təkrarlanan hərəkət və ya vəziyyətin müxtəlif dərəcələrdə dəyişməsi prosesləri adlanır. Təkrarlanan prosesin fiziki xarakterindən asılı olaraq aşağıdakılar fərqləndirilir: - maşın hissələrinin tellərinin sarkaçlarının və təyyarə qanad körpülərinin mexanizmlərinin mexaniki vibrasiyası... | |||
| 5890. | ROTOR VİBRASYONLARI | 2,8 MB | |
| Salınım fazasının müxtəlif dəyərləri üçün şaft hissəsinin mövqeyi Şek. Salınma amplitüdünün rezonans artımı rəqslərin bütün enerjisi sürtünmə qüvvələrinin öhdəsindən gəlməyə sərf olunana qədər və ya mil məhv olana qədər davam edəcək. | |||
| 21709. | ULTRASƏS SƏRƏNƏNMƏLƏRİ VƏ TRANSDÜSERLƏR | 34,95 KB | |
| Onlar elektrik enerjisini mexaniki enerjiyə və əksinə çevirmək üçün istifadə edilə bilər. Transduserlər üçün material kimi elastik və elektrik və ya maqnit halları arasında güclü tələffüz əlaqəsi olan maddələrdən istifadə olunur. insan qulağı üçün eşitmə ərəfəsində yuxarıda, onda belə vibrasiya ultrasəs ultrasəs vibrasiya adlanır. Ultrasəs vibrasiyasını əldə etmək üçün piezoelektrik maqnitostriktiv elektromaqnit akustik EMA və digər çeviricilərdən istifadə olunur. | |||
| 15921. | Enerji stansiyaları | 4,08 MB | |
| Enerji sistemi dedikdə, bu rejimin ümumi idarə edilməsi ilə elektrik enerjisinin və istiliyin çevrilməsi və paylanmasının davamlı prosesində bir-biri ilə əlaqəli və ümumi rejimlə birləşdirilən elektrik və istilik şəbəkələrinin elektrik stansiyalarının məcmusu başa düşülür ... | |||
| 2354. | METAL HƏRINTİLƏRİNİN ELEKTRİK XÜSUSİYYƏTLƏRİ | 485,07 KB | |
| Misin üstünlükləri onun keçirici material kimi geniş tətbiqini aşağıdakı kimi təmin edir: Aşağı müqavimət. Misin intensiv oksidləşməsi yalnız yüksək temperaturda baş verir. Mis qəbulu. Oksidləşmə dərəcəsinin havadakı dəmir volfram mis xrom nikel üçün temperaturdan asılılığı Bir sıra filiz əridilməsi və sıx üfürmə ilə qovurulduqdan sonra, elektrik məqsədləri üçün nəzərdə tutulmuş mis mütləq elektrolizdən sonra əldə edilən katod plitələrinin elektrolitik təmizlənməsinə məruz qalır ... | |||
| 6601. | 33,81 KB | ||
| Stroboskopik təsirin fenomeni, qonşu lampaların faza sürüşməsi ilə gərginlik alması üçün lampanın keçid sxemlərinin istifadəsidir m.Lampanın qoruyucu bucağı, lampanın üfüqi xətti ilə filament gövdəsindən keçən lampanın üfüqi arasında bağlanan bucaqdır. filament gövdəsinin ekstremal nöqtəsini reflektorun əks kənarı ilə birləşdirən xətt. burada h lampanın filamentindən lampanın çıxış səviyyəsinə qədər olan məsafədir... | |||
| 5773. | Saxalin adasının ərazisində hibrid elektrik stansiyaları | 265,76 KB | |
| Saxalin vilayətinin VPER-in bərpa olunan təbii enerji ehtiyatlarının əsas növləri geotermal külək və gelgitdir. Əhəmiyyətli külək və gelgit enerjisi ehtiyatlarının olması bölgənin adanın yerləşməsinin unikallığı ilə əlaqədardır və termal suların və buxar hidrotermlərinin mövcudluğu aktiv vulkanların inkişafı üçün perspektivlidir ... | |||
| 2093. | KABEL ƏLAQƏ XƏTLƏRİNİN DÖNGƏLƏRİNİN ELEKTRİK XÜSUSİYYƏTLƏRİ | 90,45 KB | |
| Bağlantı dövrəsinin ekvivalent dövrəsi R və G enerji itkilərinə səbəb olur: keçiricilərdə və digər metal hissələrdə ilk istilik itkisi ekran qabığı zirehinin ikinci izolyasiya itkisi. R dövrəsinin aktiv müqaviməti dövrənin özünün keçiricilərinin müqavimətinin və kabelin ətrafdakı metal hissələrində, bitişik keçiricilərdə, ekranda, qabıqda, zirehdə itkilərə görə əlavə müqavimətin cəmidir. Aktiv müqaviməti hesablayarkən ümumiyyətlə ümumiləşdirirlər ... | |||
| 2092. | FİBER-OPTİK ƏLAQƏ KABİLLƏRİNİN ELEKTRİK XÜSUSİYYƏTLƏRİ | 60,95 KB | |
| Tək rejimli optik liflərdə nüvənin diametri d^λ dalğa uzunluğuna uyğundur və onun vasitəsilə yalnız bir növ dalğa rejimi ötürülür. Çox rejimli liflərdə nüvənin diametri d λ dalğa uzunluğundan böyükdür və onun boyunca çoxlu sayda dalğa yayılır. Məlumat elektromaqnit dalğası şəklində dielektrik işıq bələdçisi vasitəsilə ötürülür. Dalğanın istiqaməti lifin nüvəsində və örtüyündə n1 və n2-də sınma indeksinin müxtəlif qiymətləri ilə sərhəddən əks olunması ilə əlaqədardır. | |||
| 11989. | Xüsusi ani elektrik detonatorları və müxtəlif gecikmə dərəcələrinə malik xüsusi suya davamlı partlayış qapaqları | 17,47 KB | |
| SKD üçün pirotexniki moderatorlar yüksək yanma dayanıqlılığı olan redoks reaksiyaları əsasında hazırlanmışdır, çətin iqlim şəraitində təzyiqsiz vəziyyətdə uzun müddət saxlandıqdan sonra belə standart sapma ümumi yanma vaxtının 15-dən azdır. İki kompozisiya hazırlanmışdır: yanma sürəti 0004÷004 m s və yavaşlama müddəti 10 s-ə qədər, gecikdirici elementin ölçüsü 50 mm-ə qədərdir; 004 ÷ 002 m s yanma dərəcəsi ilə alovlanma xüsusiyyətlərini artırdı. | |||
Elektrik rəqsləri və elektromaqnit dalğaları
Yük, cərəyan və ya gərginlik dəyərlərinin elektrik dövrəsində salınan dəyişikliklərə elektrik rəqsləri deyilir. Dəyişənlər elektrik elektrik rəqslərinin növlərindən biridir.
Yüksək tezlikli elektrik rəqsləri əksər hallarda salınım dövrəsindən istifadə etməklə əldə edilir.
Salınan dövrə bir endüktansdan ibarət qapalı dövrədir L və konteynerlər C.
Dövrənin təbii salınımları dövrü:
və dövrədə cərəyan sönümlü salınımlar qanununa uyğun olaraq dəyişir:
Bir salınan dövrə dəyişən bir emf-ə məruz qaldıqda, dövrədə məcburi salınımlar qurulur. Sabit qiymətlərdə məcburi cərəyan salınımlarının amplitüdü L, C, R dövrənin təbii rəqs tezliyinin nisbətindən və sinusoidal EMF-nin dəyişmə tezliyindən asılıdır (şəkil 1).
Biot-Savart-Laplas qanununa görə, keçirici cərəyan qapalı qüvvə xətləri olan bir maqnit sahəsi yaradır. Belə bir sahə deyilir burulğan.
Alternativ keçirici cərəyan dəyişən bir maqnit sahəsi yaradır. Alternativ cərəyan, birbaşa cərəyandan fərqli olaraq, kondansatördən keçir; lakin bu cərəyan keçirici cərəyan deyil; Bu adlanır yan cərəyan. Yanlış cərəyan zamanla dəyişən elektrik sahəsidir; o, alternativ keçirici cərəyan kimi alternativ maqnit sahəsi yaradır. Cərəyan Sıxlığı:
Kosmosun hər bir nöqtəsində elektrik sahəsinin induksiyasının vaxtının dəyişməsi alternativ burulğanlı maqnit sahəsi yaradır (şəkil 2a). Vektorlar B yaranan maqnit sahəsi vektora perpendikulyar müstəvidə yerləşir D. Bu nümunəni ifadə edən riyazi tənlik adlanır Maksvellin birinci tənliyi.
Elektromaqnit induksiyası ilə, induksiyanın EMF kimi özünü göstərən qapalı qüvvə xətləri (vorteks sahəsi) ilə bir elektrik sahəsi yaranır. Kosmosun hər bir nöqtəsində induksiya vektorunun vaxtında dəyişməsi maqnit sahəsi alternativ burulğan elektrik sahəsi yaradır (şəkil 2b). Vektorlar D yaranan elektrik sahəsi vektora perpendikulyar müstəvidə yerləşir B. Bu nümunəni təsvir edən riyazi tənlik adlanır Maksvellin ikinci tənliyi.
Bir-biri ilə ayrılmaz şəkildə bağlı olan dəyişən elektrik və maqnit sahələrinin birləşməsinə elektromaqnit sahəsi deyilir.
Maksvell tənliklərindən belə çıxır ki, hər hansı bir nöqtədə yaranmış elektrik (və ya maqnit) sahəsinin zaman dəyişikliyi bir nöqtədən digərinə keçəcək, elektrik və maqnit sahələrinin qarşılıqlı çevrilmələri baş verəcəkdir.
Elektromaqnit dalğaları dəyişən elektrik və maqnit sahələrinin məkanında eyni vaxtda yayılma prosesidir. Elektrik və maqnit sahələrinin güclü vektorları ( E və H) elektromaqnit dalğası bir-birinə perpendikulyar və vektordur v yayılma sürəti hər iki vektorun yerləşdiyi müstəviyə perpendikulyardır E və H(Şəkil 3), Bu, elektromaqnit dalğalarının və qeyri-məhdud məkanın yayılması üçün doğrudur.
Elektromaqnit dalğalarının vakuumda yayılma sürəti dalğa uzunluğundan asılı deyil və bərabərdir.
Müxtəlif mühitlərdə elektromaqnit dalğalarının sürəti vakuumdakı sürətdən azdır.
Elektrik rəqsləri yükün, cərəyanın və gərginliyin dövri dəyişməsi kimi başa düşülür. Sərbəst elektrik rəqslərinin mümkün olduğu ən sadə sistem salınım dövrəsidir. Bu, bir-birinə bağlı bir kondansatör və bir rulondan ibarət bir cihazdır. Bobinin aktiv müqavimətinin olmadığını fərz edəcəyik, bu halda dövrə ideal adlanır. Enerji bu sistemə ötürüldükdə, kondansatördəki yükün, gərginliyin və cərəyanın sönümsüz harmonik rəqsləri baş verəcəkdir.
Enerji salınım dövrəsinə müxtəlif yollarla verilə bilər. Məsələn, bir DC mənbəyindən bir kondansatörü doldurmaqla və ya bir induktorda həyəcan verici cərəyanla. Birinci halda, kondansatörün plitələri arasındakı elektrik sahəsi enerjiyə malikdir. İkincidə, enerji dövrədən keçən cərəyanın maqnit sahəsində yerləşir.
§1 Dövrədəki rəqslərin tənliyi
Sübut edək ki, dövrəyə enerji verildikdə, onda sönümsüz harmonik rəqslər baş verəcəkdir. Bunun üçün formanın harmonik salınımlarının diferensial tənliyini almaq lazımdır.
Tutaq ki, kondansatör doldurulub və bobinə bağlanıb. Kondansatör boşalmağa başlayacaq, cərəyan bobindən axacaq. Kirchhoffun ikinci qanununa görə, qapalı dövrə boyunca gərginlik düşmələrinin cəmi bu dövrədə EMF-nin cəminə bərabərdir.
Bizim vəziyyətimizdə gərginliyin düşməsi dövrənin ideal olması ilə əlaqədardır. Dövrədəki kondansatör cərəyan mənbəyi kimi davranır, kondansatör plitələri arasındakı potensial fərq EMF rolunu oynayır, burada kondansatörün yükü kondansatörün tutumudur. Bundan əlavə, dəyişən bir cərəyan bobindən keçdikdə, onun içərisində öz-özünə induksiya EMF yaranır, bobinin endüktansı haradadır, bobindəki cərəyanın dəyişmə sürətidir. Öz-özünə induksiyanın EMF kondansatörün boşaldılması prosesinin qarşısını aldığı üçün ikinci Kirchhoff qanunu formasını alır.
Lakin dövrədəki cərəyan kondansatörün boşaldılması və ya doldurulması cərəyanıdır. Sonra
Diferensial tənlik formaya çevrilir
Qeydi təqdim etməklə harmonik rəqslərin məşhur diferensial tənliyini əldə edirik.
Bu o deməkdir ki, salınım dövrəsindəki kondansatörün yükü harmonik qanuna görə dəyişəcək.
burada kondansatorun yükünün maksimum qiyməti, siklik tezliyi, rəqslərin başlanğıc mərhələsidir.
Şarj salınma müddəti. Bu ifadə Tompson düsturu adlanır.
Kondansatör gərginliyi
Dövrə cərəyanı
Görürük ki, harmonik qanuna görə kondansatörün yükündən əlavə, dövrədəki cərəyan və kondansatördəki gərginlik də dəyişəcək. Gərginlik yüklə fazada salınır və cərəyan daxil olan yükü qabaqlayır
fazada.
Kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisi
Maqnit sahəsi cərəyanının enerjisi
Beləliklə, elektrik və maqnit sahələrinin enerjiləri də harmonik qanuna görə dəyişir, lakin ikiqat tezliklə.
Ümumiləşdirin
Elektrik rəqsləri dedikdə, yükün, gərginliyin, cərəyan gücünün, elektrik sahəsinin enerjisinin, maqnit sahəsinin enerjisinin dövri dəyişməsi başa düşülməlidir. Bu rəqslər, mexaniki olanlar kimi, həm sərbəst, həm də məcburi, harmonik və qeyri-harmonik ola bilər. İdeal salınım dövrəsində sərbəst harmonik elektrik rəqsləri mümkündür.
§2 Salınan dövrədə baş verən proseslər
Bir salınım dövrəsində sərbəst harmonik rəqslərin mövcudluğunu riyazi olaraq sübut etdik. Ancaq belə bir prosesin nə üçün mümkün olduğu hələ də qaranlıq qalır. Dövrədə salınımlara nə səbəb olur?
Sərbəst mexaniki rəqslər vəziyyətində belə bir səbəb tapıldı - bu, sistem tarazlıqdan çıxarıldıqda yaranan daxili qüvvədir. Bu qüvvə hər an tarazlıq vəziyyətinə yönəldilir və cismin koordinatı ilə mütənasibdir (mənfi işarə ilə). Gəlin salınım dövrəsində salınımların baş verməsinin oxşar səbəbini tapmağa çalışaq.
Kondansatörü dolduraraq və sarğıya bağlayaraq dövrədəki salınımları həyəcanlandırın.
Zamanın başlanğıc anında kondansatörün yükü maksimumdur. Nəticədə, kondansatörün elektrik sahəsinin gərginliyi və enerjisi də maksimumdur.
Dövrədə cərəyan yoxdur, cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisi sıfırdır.
Dövrün birinci rübü- kondansatör boşalması.
Fərqli potensiala malik olan kondansatör plitələri bir keçirici ilə bağlanır, buna görə kondansatör bobin vasitəsilə boşalmağa başlayır. Yük, kondansatördəki gərginlik və elektrik sahəsinin enerjisi azalır.
Dövrədə görünən cərəyan artır, lakin onun böyüməsi bobində baş verən özünü induksiya EMF tərəfindən qarşılanır. Cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisi artır.
Dörddə biri keçdi- kondansatör boşaldı.
Kondansatör boşaldı, onun üzərindəki gərginlik sıfıra bərabər oldu. Bu anda elektrik sahəsinin enerjisi də sıfıra bərabərdir. Enerjinin saxlanması qanununa görə o, yox ola bilməzdi. Kondansatör sahəsinin enerjisi tamamilə bobinin maqnit sahəsinin enerjisinə çevrildi və bu anda maksimum dəyərinə çatır. Dövrədəki maksimum cərəyan.
Görünür ki, bu anda dövrədə cərəyan dayanmalıdır, çünki cərəyanın səbəbi, elektrik sahəsi yox olub. Bununla belə, cərəyanın itməsi yenidən bobindəki özünü induksiyanın EMF ilə qarşısı alınır. İndi o, azalan cərəyanı saxlayacaq və o, eyni istiqamətdə axmağa davam edəcək, kondansatörü dolduracaq. Dövrün ikinci rübü başlayır.
Dövrün ikinci rübü - Kondansatörün doldurulması.
Özünü induksiya EMF tərəfindən dəstəklənən cərəyan eyni istiqamətdə axmağa davam edir, tədricən azalır. Bu cərəyan kondansatörü əks qütbdə yükləyir. Kondansatörün yükü və gərginliyi artır.
Cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisi azalaraq, kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisinə keçir.
Dövrün ikinci rübü keçdi - kondansatör dolduruldu.
Kondansatör cərəyan olduğu müddətcə doldurulur. Buna görə də, cərəyanın dayandığı anda, kondansatördəki yük və gərginlik maksimum dəyər alır.
Bu anda maqnit sahəsinin enerjisi tamamilə kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisinə çevrildi.
Hal-hazırda dövrədəki vəziyyət orijinal vəziyyətə bərabərdir. Dövrədəki proseslər təkrarlanacaq, lakin əks istiqamətdə. Dövrədə bir müddət davam edən tam bir salınma, sistem orijinal vəziyyətinə qayıtdıqda, yəni kondansatör orijinal polarite ilə doldurulduqda sona çatacaq.
Dövrədəki salınımların səbəbinin özünü induksiya fenomeni olduğunu görmək asandır. Özünü induksiyanın EMF cərəyanın dəyişməsinin qarşısını alır: onun dərhal artmasına və dərhal yox olmasına imkan vermir.
Yeri gəlmişkən, mexaniki salınım sistemində kvazi-elastik qüvvənin və dövrədə özünü induksiyanın EMF-nin hesablanması üçün ifadələri müqayisə etmək artıq olmazdı:
Əvvəllər mexaniki və elektrik salınım sistemləri üçün diferensial tənliklər alınmışdır:
Mexanik və elektrik salınım sistemlərində fiziki proseslər arasında fundamental fərqlərə baxmayaraq, bu sistemlərdə prosesləri təsvir edən tənliklərin riyazi eyniliyi aydın görünür. Bu daha ətraflı müzakirə edilməlidir.
§3 Elektrik və mexaniki titrəyişlərin analogiyası
Yay sarkacı və salınan dövrə üçün diferensial tənliklərin, eləcə də bu sistemlərdə prosesləri xarakterizə edən kəmiyyətlərə aid düsturların diqqətlə təhlili hansı kəmiyyətlərin eyni şəkildə davrandığını müəyyən etməyə imkan verir (Cədvəl 2).
| Yay sarkacı | Salınan dövrə |
| Bədən koordinatı () | Kondansatörün yüklənməsi () |
| bədən sürəti | Döngü cərəyanı |
| Elastik deformasiyaya uğramış yayın potensial enerjisi | Kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisi |
| Yükün kinetik enerjisi | Bobinin maqnit sahəsinin cərəyanla enerjisi |
| Yay sərtliyinin qarşılığı | Kondansatör tutumu |
| Yük çəkisi | Bobin endüktansı |
| Elastik qüvvə | Öz-özünə induksiyanın EMF, kondansatördəki gərginliyə bərabərdir |
cədvəl 2
Sarkacın salınması prosesləri ilə dövrədəki prosesləri təsvir edən kəmiyyətlər arasında təkcə formal oxşarlıq deyil, vacibdir. Proseslərin özləri eynidir!
Sarkacın həddindən artıq mövqeləri kondansatörün yükü maksimum olduqda dövrənin vəziyyətinə bərabərdir.
Sarkacın tarazlıq vəziyyəti kondansatör boşaldıqda dövrənin vəziyyətinə bərabərdir. Bu anda elastik qüvvə yox olur və dövrədə kondansatördə gərginlik yoxdur. Sarkacın sürəti və dövrədə cərəyan maksimumdur. Potensial enerji elastik deformasiya yaylar və kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisi sıfırdır. Sistemin enerjisi yükün kinetik enerjisindən və ya cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisindən ibarətdir.
Kondansatörün boşaldılması sarkacın həddindən artıq vəziyyətdən tarazlıq vəziyyətinə qədər hərəkətinə bənzər şəkildə davam edir. Kondansatörün doldurulması prosesi yükün tarazlıq vəziyyətindən həddindən artıq vəziyyətə çıxarılması prosesi ilə eynidir.
Bir salınan sistemin ümumi enerjisi və ya zamanla dəyişməz qalır.
Bənzər bir bənzətmə təkcə yay sarkacı və salınan dövrə arasında deyil, izlənilə bilər. İstənilən təbiətdəki sərbəst salınımların ümumi nümunələri! İki salınan sistemin (yay sarkacı və salınan dövrə) misalında təsvir olunan bu nümunələr təkcə mümkün deyil, həm də görmək lazımdır istənilən sistemin vibrasiyasında.
Prinsipcə, hər hansı bir salınım prosesinin problemini onu sarkaç rəqsləri ilə əvəz etməklə həll etmək mümkündür. Bunun üçün ekvivalent mexaniki sistemi bacarıqla qurmaq, mexaniki problemi həll etmək və son nəticədə dəyərləri dəyişdirmək kifayətdir. Məsələn, bir kondansatör və paralel bağlanmış iki sarğı olan bir dövrədə salınma müddətini tapmaq lazımdır.
Salınan dövrə bir kondansatör və iki rulondan ibarətdir. Bobin yay sarkacının çəkisi kimi davrandığından və kondansatör yay kimi davrandığından, ekvivalent mexaniki sistem bir yay və iki ağırlıqdan ibarət olmalıdır. Bütün problem çəkilərin yaya necə bağlanmasıdır. İki hal mümkündür: yayın bir ucu sabitlənir və bir ağırlıq sərbəst uca bağlanır, ikincisi birincidə və ya çəkilər yayın müxtəlif uclarına yapışdırılır.
Müxtəlif endüktanslı rulonlar paralel bağlandıqda, onlardan keçən cərəyanlar fərqli olur. Deməli, eyni mexaniki sistemdə yüklərin sürətləri də fərqli olmalıdır. Aydındır ki, bu, yalnız ikinci halda mümkündür.
Biz artıq bu salınım sisteminin dövrünü tapmışıq. O, bərabərdir. Ağırlıqların kütlələrini rulonların endüktansı ilə və yayın sərtliyinin əksini kondansatörün tutumu ilə əvəz edərək əldə edirik.
§4 Sabit cərəyan mənbəyi ilə salınan dövrə
Tərkibində birbaşa cərəyan mənbəyi olan salınım dövrəsini nəzərdən keçirək. Kondansatörün başlanğıcda boşalmasına icazə verin. K açarı bağlandıqdan sonra sistemdə nə baş verəcək? Bu halda salınımlar müşahidə olunacaqmı və onların tezliyi və amplitudası nə qədərdir?
Aydındır ki, açar bağlandıqdan sonra kondansatör doldurulmağa başlayacaq. Kirchhoffun ikinci qanununu yazırıq:
Dövrədəki cərəyan kondansatörün doldurma cərəyanıdır. Sonra . Diferensial tənlik formaya çevrilir
*Dəyişənlərin dəyişməsi ilə tənliyi həll edin.
işarə edək. İki dəfə fərqləndirin və bunu nəzərə alaraq əldə edirik. Diferensial tənlik formasını alır
Bu harmonik rəqslərin diferensial tənliyidir, onun həlli funksiyadır
siklik tezlik haradadır, inteqrasiya sabitləri və ilkin şərtlərdən tapılır.
Kondensatorun yükü qanuna uyğun olaraq dəyişir
Şalter bağlandıqdan dərhal sonra kondansatörün yükü sıfıra bərabərdir və dövrədə cərəyan yoxdur. İlkin şərtləri nəzərə alaraq tənliklər sistemini alırıq:
Sistemi həll edərək, alırıq və . Açar bağlandıqdan sonra kondansatörün yükü qanuna uyğun olaraq dəyişir.
Dövrədə harmonik rəqslərin baş verdiyini görmək asandır. Dövrədə birbaşa cərəyan mənbəyinin olması salınım tezliyinə təsir etmədi, bərabər qaldı. "Tarazlıq vəziyyəti" dəyişdi - dövrədəki cərəyan maksimum olduğu anda kondansatör doldurulur. Kondansatorda yük salınımlarının amplitudası Cε-ə bərabərdir.
Eyni nəticəni daha sadə bir dövrədə salınımlar ilə yay sarkacının salınımları arasındakı bənzətmədən istifadə etməklə əldə etmək olar. Sabit bir cərəyan mənbəyi, məsələn, bir cazibə sahəsi, bir yay sarkacının yerləşdirildiyi sabit bir güc sahəsinə bərabərdir. Dövrənin bağlanması anında kondansatörün yükünün olmaması sarkacın salınım hərəkətinə gətirilməsi anında yayın deformasiyasının olmaması ilə eynidir.
Sabit qüvvə sahəsində yay sarkacının salınma müddəti dəyişmir. Dövrədəki salınım dövrü eyni şəkildə davranır - dövrəyə birbaşa cərəyan mənbəyi daxil edildikdə dəyişməz qalır.
Tarazlıq vəziyyətində, yükləmə sürəti maksimum olduqda, yay deformasiya olunur:
Salınım dövrəsində cərəyan maksimum olduqda. Kirchhoffun ikinci qanunu aşağıdakı kimi yazılır
Bu anda kondansatörün yükü bərabərdir. Eyni nəticə (*) ifadəsinə əsasən əvəz etməklə əldə edilə bilər.
§5 Problemin həlli nümunələri
Tapşırıq 1 Enerjiyə qənaət qanunu
L\u003d 0,5 μH və kapasitansı olan bir kondansatör ilə= 20 pF elektrik rəqsləri baş verir. Dövrədəki cərəyanın amplitudası 1 mA olarsa, kondansatörün maksimum gərginliyi nə qədərdir? Bobinin aktiv müqaviməti əhəmiyyətsizdir.
Qərar:
2 Kondansatördəki gərginlik maksimum olduqda (kondansatörün maksimum yüklənməsi) dövrədə cərəyan yoxdur. Sistemin ümumi enerjisi yalnız kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisindən ibarətdir
3 Dövrədəki cərəyan maksimum olduğu anda, kondansatör tamamilə boşaldılır. Sistemin ümumi enerjisi yalnız bobinin maqnit sahəsinin enerjisindən ibarətdir
4 (1), (2), (3) ifadələrinə əsasən bərabərliyi əldə edirik. Kondansatördəki maksimum gərginlik
Tapşırıq 2 Enerjiyə qənaət qanunu
Bir endüktans bobinindən ibarət bir salınım dövrəsində L və bir kondansatör İLƏ, elektrik rəqsləri T = 1 μs dövrü ilə baş verir. Maksimum şarj dəyəri. Kondansatorun yükü bərabər olduğu anda dövrədə cərəyan nə qədərdir? Bobinin aktiv müqaviməti əhəmiyyətsizdir.
Qərar:
1 Bobinin aktiv müqavimətini laqeyd etmək mümkün olduğundan, kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisindən və bobinin maqnit sahəsinin enerjisindən ibarət sistemin ümumi enerjisi zamanla dəyişməz qalır:
2 Kondansatörün yükü maksimum olduğu anda dövrədə cərəyan yoxdur. Sistemin ümumi enerjisi yalnız kondansatörün elektrik sahəsinin enerjisindən ibarətdir
3 (1) və (2) bəndlərinə əsasən bərabərliyi əldə edirik. Dövrədəki cərəyan .
4 Dövrədə salınma müddəti Tomson düsturu ilə müəyyən edilir. Buradan. Sonra dövrədəki cərəyan üçün alırıq
Tapşırıq 3 Paralel bağlanmış iki kondansatör ilə salınan dövrə
Bir endüktans bobinindən ibarət bir salınım dövrəsində L və bir kondansatör İLƏ, elektrik rəqsləri yükün amplitudası ilə baş verir. Kondansatorun yükü maksimum olduğu anda K açarı bağlıdır.Açar bağlandıqdan sonra dövrədə rəqslərin müddəti nə qədər olacaq? Şalteri bağladıqdan sonra dövrədə cərəyanın amplitudası nə qədərdir? Dövrənin ohmik müqavimətinə məhəl qoymayın.
Qərar:
1 Açarı bağlamaq, birincisinə paralel olaraq qoşulmuş başqa bir kondansatörün dövrəsində görünüşünə səbəb olur. Paralel bağlanmış iki kondensatorun ümumi tutumu .
Dövrədəki salınımların müddəti yalnız onun parametrlərindən asılıdır və sistemdə rəqslərin necə həyəcanlandığından və bunun üçün sistemə hansı enerjinin verildiyindən asılı deyil. Tomson düsturuna görə.
2 Cərəyanın amplitudasını tapmaq üçün açar bağlandıqdan sonra dövrədə hansı proseslərin baş verdiyini öyrənək.
İkinci kondansatör birinci kondansatörün yükü maksimum olduğu anda bağlandı, buna görə də dövrədə cərəyan yox idi.
Döngü kondansatörü boşalmağa başlamalıdır. Düyünə çatan axıdma cərəyanı iki hissəyə bölünməlidir. Bununla birlikdə, bobin ilə filialda, boşalma cərəyanının artmasına mane olan özünü induksiya EMF meydana gəlir. Bu səbəbdən, bütün boşalma cərəyanı ohmik müqaviməti sıfır olan kondansatör ilə filiala axacaq. Kondansatörün ilkin yükü iki kondansatör arasında yenidən paylanarkən, kondansatörlərdəki gərginliklər bərabər olduqda cərəyan dayanacaq. İki kondansatör arasında yükün yenidən bölüşdürülmə müddəti, kondansatör dallarında ohmik müqavimətin olmaması səbəbindən əhəmiyyətsizdir. Bu müddət ərzində bobin ilə filialda cərəyan görünməyə vaxt olmayacaq. Yük kondansatörlər arasında yenidən bölüşdürüldükdən sonra yeni sistemdə salınımlar davam edəcək.
İki kondansatör arasında yükün yenidən bölüşdürülməsi prosesində sistemin enerjisinin saxlanmadığını başa düşmək vacibdir! Açar bağlanmazdan əvvəl bir kondansatör, dövrə kondansatörünün enerjisi var idi:
Şarj yenidən paylandıqdan sonra kondansatör batareyası enerjiyə malikdir:
Sistemin enerjisinin azaldığını görmək asandır!
3 Enerjinin saxlanması qanunundan istifadə edərək cərəyanın yeni amplitudasını tapırıq. Salınma prosesində kondansatör bankının enerjisi cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisinə çevrilir:
Nəzərə alın ki, enerjinin qorunması qanunu yalnız kondansatörlər arasında yükün yenidən bölüşdürülməsi başa çatdıqdan sonra "işləməyə" başlayır.
Tapşırıq 4 Ardıcıl olaraq bağlanmış iki kondansatör ilə salınan dövrə
Salınan dövrə induktivliyi L olan sarğıdan və ardıcıl birləşdirilmiş iki C və 4C kondansatörlərindən ibarətdir. C tutumu olan bir kondansatör gərginliyə doldurulur, 4C tutumu olan bir kondansatör doldurulmur. Açar bağlandıqdan sonra dövrədə salınımlar başlayır. Bu dalğalanmaların müddəti nədir? Hər bir kondansatördə cərəyanın amplitüdünü, maksimum və minimum gərginlik dəyərlərini təyin edin.
Qərar:
1 Dövrədəki cərəyanın maksimum olduğu anda, bobində özünü induksiya EMF yoxdur. Bu an üçün Kirchhoffun ikinci qanununu yazırıq
Dövrədəki cərəyanın maksimum olduğu anda kondansatörlərin eyni gərginliyə, lakin əks polariteyə yükləndiyini görürük:
2 Açarı bağlamadan əvvəl sistemin ümumi enerjisi yalnız C kondansatörünün elektrik sahəsinin enerjisindən ibarət idi:
Dövrədəki cərəyanın maksimum olduğu anda sistemin enerjisi cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisi ilə eyni gərginliyə yüklənmiş iki kondansatörün enerjisinin cəmidir:
Enerjinin saxlanması qanununa görə
Kondansatörlərdə gərginliyi tapmaq üçün yükün qorunması qanunundan istifadə edirik - C kondansatörünün aşağı boşqabının yükü qismən 4C kondansatörünün yuxarı plitəsinə keçdi:
Tapılan gərginlik dəyərini enerjinin saxlanması qanunu ilə əvəz edirik və dövrədə cərəyanın amplitüdünü tapırıq:
3 Salınma prosesi zamanı kondansatörlərdəki gərginliyin dəyişdiyi hədləri tapaq.
Aydındır ki, dövrə bağlandığı anda C kondansatöründə maksimum gərginlik var idi. Kondansatör 4C doldurulmadı, buna görə də .
Şalter bağlandıqdan sonra C kondansatörü boşalmağa başlayır və 4C tutumu olan bir kondansatör doldurulmağa başlayır. Birincinin boşaldılması və ikinci kondensatorların doldurulması prosesi dövrədə cərəyan dayanan kimi başa çatır. Bu, yarım müddət ərzində baş verəcək. Enerjinin və elektrik yükünün saxlanması qanunlarına görə:
Sistemi həll edərək tapırıq:
Minus işarəsi o deməkdir ki, yarım müddətdən sonra C tutumu orijinalın tərs polaritesində yüklənir.
Tapşırıq 5 Ardıcıl olaraq bağlanmış iki sarğı ilə salınan dövrə
Salınan dövrə C tutumlu bir kondansatör və endüktansı olan iki rulondan ibarətdir. L1 və L2. Dövrədəki cərəyanın maksimum dəyərinə çatdığı anda, birinci bobinə tez bir zamanda dəmir nüvəsi daxil edilir (salınma dövrü ilə müqayisədə), bu da onun endüktansının μ dəfə artmasına səbəb olur. Dövrədə sonrakı salınımlar prosesində gərginliyin amplitudası nədir?
Qərar:
1 Nüvə tez bir zamanda bobinə daxil edildikdə, maqnit axını qorunmalıdır (elektromaqnit induksiyası fenomeni). Buna görə də, rulonlardan birinin endüktansının sürətli dəyişməsi dövrədə cərəyanın sürətlə dəyişməsi ilə nəticələnəcəkdir.
2 Nüvənin bobinə daxil edilməsi zamanı kondansatörün yükü dəyişməyə vaxt tapmadı, yüksüz qaldı (nüvə dövrədəki cərəyanın maksimum olduğu anda təqdim edildi). Dövrün dörddə birindən sonra cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisi yüklü bir kondansatörün enerjisinə çevriləcək:
Yaranan ifadədə cərəyanın dəyərini əvəz edin I və kondansatördəki gərginliyin amplitüdünü tapın:
Tapşırıq 6 Paralel bağlanmış iki bobin ilə salınan dövrə
L 1 və L 2 induktorları K1 və K2 açarları vasitəsilə C tutumlu kondansatora qoşulur. İlkin anda hər iki açar açıqdır və kondansatör potensial fərqlə doldurulur. Birincisi, K1 açarı bağlanır və kondansatördəki gərginlik sıfıra bərabər olduqda, K2 bağlanır. K2-ni bağladıqdan sonra kondansatör üzərində maksimum gərginliyi təyin edin. Bobin müqavimətlərinə məhəl qoymayın.
Qərar:
1 K2 açarı açıq olduqda, kondansatör və birinci bobindən ibarət dövrədə salınımlar baş verir. K2 bağlandıqda, kondansatörün enerjisi birinci bobindəki cərəyanın maqnit sahəsinin enerjisinə keçdi:
2 K2-ni bağladıqdan sonra salınım dövrəsində paralel bağlanmış iki rulon görünür.
Birinci sargıdakı cərəyan özünü induksiya fenomeninə görə dayandıra bilməz. Düyündə o, bölünür: cərəyanın bir hissəsi ikinci bobinə keçir, digər hissəsi isə kondansatörü doldurur.
3 Cərəyan dayandıqda kondansatördəki gərginlik maksimum olacaq Işarj kondansatörü. Aydındır ki, bu anda rulonlarda cərəyanlar bərabər olacaqdır.
:Sarkaç kütlə mərkəzinin sürəti ilə irəliləyir və kütlə mərkəzi ətrafında salınır.
Yayın maksimum deformasiyası zamanı elastik qüvvə maksimumdur. Aydındır ki, bu anda çəkilərin nisbi sürəti sıfıra bərabər olur və cədvələ nisbətən çəkilər kütlə mərkəzinin sürəti ilə hərəkət edirlər. Enerjinin saxlanması qanununu yazırıq:
Sistemi həll edərək tapırıq
Əvəz edirik
və maksimum gərginlik üçün əvvəllər tapılmış dəyəri alırıq
§6 Müstəqil həll üçün tapşırıqlar
İş 1 Təbii rəqslərin dövrünün və tezliyinin hesablanması
1 Salınan dövrə daxilində dəyişən dəyişən endüktanslı bir rulon daxildir L1= 0,5 µH-ə qədər L2\u003d 10 μH və tutumu dəyişə bilən bir kondansatör 1-dən= 10 pF-ə qədər
2-dən\u003d 500 pF. Bu dövrəni sazlamaqla hansı tezlik diapazonunu əhatə etmək olar?
2 Dövrədəki təbii rəqslərin tezliyi onun induktivliyini 10 dəfə, tutumu isə 2,5 dəfə azaltdıqda neçə dəfə dəyişəcək?
3 1 uF kondansatörlü salınan dövrə 400 Hz tezliyinə köklənmişdir. Ona paralel olaraq ikinci bir kondansatör qoşularsa, dövrədə salınma tezliyi 200 Hz-ə bərabər olur. İkinci kondansatörün tutumunu təyin edin.
4 Salınan dövrə bir bobin və bir kondansatördən ibarətdir. Kondensatorun tutumu birincinin tutumundan 3 dəfə az olan ikinci kondansatör dövrəyə ardıcıl qoşularsa, dövrədə təbii rəqslərin tezliyi neçə dəfə dəyişəcək?
5 Uzunluğu bir bobin (nüvəsiz) daxil olan dövrənin salınma müddətini təyin edin in= 50 sm m en kəsiyinin sahəsi
S\u003d 3 sm 2, malik N\u003d 1000 növbə və bir kapasitans kondansatörü ilə= 0,5 uF.
6 Salınım dövrəsinə induktor daxildir L\u003d 1.0 μH və plitələrinin sahələri olan bir hava kondansatörü S\u003d 100 sm 2. Dövrə 30 MHz tezliyinə köklənmişdir. Plitələr arasındakı məsafəni müəyyənləşdirin. Dövrənin aktiv müqaviməti əhəmiyyətsizdir.
Radiovericilərin və radioqəbuledicilərin ən mühüm hissələri elektrik rəqslərinin həyəcanlandığı, yəni yüksək tezlikli dəyişən cərəyanların olduğu salınım sxemləridir.
Salınan dövrələrin işləməsi haqqında daha aydın təsəvvür yaratmaq üçün əvvəlcə sarkacın mexaniki salınımlarını nəzərdən keçirək (şəkil 1).
Fig.1 - Sarkacın salınımları
Əgər ona müəyyən miqdarda enerji verilirsə, məsələn, onu itələyirsənsə və ya kənara çəkib getməsinə icazə verirsənsə, onda o, titrəyəcək. Belə rəqslər xarici qüvvələrin iştirakı olmadan yalnız ilkin enerji ehtiyatı hesabına baş verir və buna görə də sərbəst rəqslər adlanır.
Sarkacın 1-ci mövqedən 2-ci mövqeyə və geriyə hərəkəti bir salınımdır. Birinci rəqsdən sonra ikinci, sonra üçüncü, dördüncü və s.
Sarkacın 0 mövqeyindən ən böyük sapmasına rəqsin amplitudası deyilir. Tam bir rəqsin vaxtı dövr adlanır və T hərfi ilə işarələnir. Bir saniyədə rəqslərin sayı f tezliyidir. Dövr saniyələrlə ölçülür və tezlik herts (Hz) ilə ölçülür. Sarkacın sərbəst salınımları aşağıdakı xüsusiyyətlərə malikdir:
bir). Onlar həmişə nəmlənir, yəni. asma nöqtəsində hava müqavimətini və sürtünməni aradan qaldırmaq üçün enerji itkiləri səbəbindən onların amplitudası tədricən azalır (sönür);
3). Sarkacın sərbəst salınımlarının tezliyi onun uzunluğundan asılıdır və amplitudadan asılı deyildir.Rəzmələr sönümləndikdə amplituda azalır, lakin dövr və tezlik dəyişməz qalır;
4). Sərbəst rəqslərin amplitudası ilkin enerji ehtiyatından asılıdır. Sarkacı nə qədər çox itələsəniz və ya onu tarazlıq mövqeyindən nə qədər uzağa aparsanız, amplituda bir o qədər çox olar.
Sarkaç salındıqca potensial mexaniki enerji kinetik enerjiyə çevrilir və əksinə. 1 və ya 2 mövqedə sarkaç dayanır və ən yüksək potensial enerjiyə malikdir və onun kinetik enerjisi sıfırdır. Sarkaç 0 vəziyyətinə keçdikcə hərəkət sürəti artır və kinetik enerji - hərəkət enerjisi artır. Sarkaç 0 mövqeyindən keçəndə onun sürəti və kinetik enerjisi maksimum dəyərə malikdir və potensial enerjisi sıfırdır. Bundan əlavə, sürət azalır və kinetik enerji potensial enerjiyə çevrilir. Əgər enerji itkiləri olmasaydı, enerjinin bir vəziyyətdən digərinə belə keçidi qeyri-müəyyən müddətə davam edər və salınımlar sönməz olardı. Bununla belə, demək olar ki, həmişə enerji itkiləri olur. Buna görə də, sönümsüz salınımlar yaratmaq üçün sarkacı itələmək lazımdır, yəni. ona vaxtaşırı itkiləri kompensasiya edən enerji əlavə edin, məsələn, saat mexanizmində olduğu kimi.
İndi elektrik rəqslərinin öyrənilməsinə keçək. Salınan dövrə L bobinindən və C kondansatorundan ibarət qapalı dövrədir. Diaqramda (şəkil 2) belə dövrə P açarının 2-ci mövqeyində formalaşmışdır. Hər bir dövrə də aktiv müqavimətə malikdir, onun təsiri hələ nəzərdən keçirməyəcəyik.
Şəkil 2 - Dövrədə sərbəst rəqslərin həyəcanlandırılması sxemi
Salınım dövrəsinin məqsədi elektrik rəqslərinin yaradılmasıdır.
Bobinə yüklənmiş bir kondansatör qoşulubsa, onun boşalması salınım xarakteri daşıyacaqdır. Kondansatörü doldurmaq üçün dövrədə (şəkil 2) P açarını 1-ci vəziyyətə qoymaq lazımdır. Əgər o, 2-ci kontakta ötürülürsə, kondansatör bobinə boşalmağa başlayacaq.
Gərginlik və cərəyanda dəyişiklikləri göstərən qrafikdən istifadə edərək salınma prosesini izləmək rahatdır i (şəkil 3).
Şəkil 3 - Dövrədə sərbəst elektrik rəqsləri prosesi
Başlanğıcda, kondansatör ən böyük potensial fərqi Um ilə doldurulur və cari I sıfırdır. Kondensator boşalmağa başlayan kimi tədricən artan cərəyan yaranır.(Şəkil 3) bu cərəyanın ejektorlarının hərəkət istiqaməti oxlarla göstərilir. Cərəyanın sürətli dəyişməsinin qarşısı bobinin öz-induksiya emf ilə alınır. Cərəyan artdıqca, kondansatör üzərindəki gərginlik azalır, müəyyən bir nöqtədə (şəkil 3-də 1-ci an) kondansatör tamamilə boşaldılır. Cari dövrənin ilkin vəziyyətinə qayıdacaq (şəkil 3-də 4-cü an).
Salınım dövrəsindəki elektronlar bir tam rəqs etdi, onun dövrü (şəkil 3) T hərfi ilə göstərilmişdir. Bu rəqsdən sonra ikinci, üçüncü və s.
Dövrədə sərbəst elektrik rəqsləri baş verir. Onlar heç bir xarici emf təsiri olmadan müstəqil olaraq hazırlanır, yalnız kondansatörün ilkin yükü səbəbindən.
Bu salınımlar harmonikdir, yəni sinusoidal dəyişən cərəyanı təmsil edir.
Salınma prosesində elektronlar kondansatörün bir lövhəsindən digərinə keçmir. Cari yayılma sürəti çox yüksək olsa da (300.000 km / s-ə yaxın), elektronlar keçiricilərdə çox aşağı sürətlə hərəkət edirlər - saniyədə bir santimetr fraksiyaları. Bir yarım dövr ərzində elektronlar telin yalnız kiçik bir hissəsini keçə bilər. Mənfi yüklü lövhəni birləşdirici naqilin ən yaxın hissəsinə qoyurlar və eyni sayda elektron naqilin bu lövhəyə ən yaxın hissəsindən digər lövhəyə gəlir. Beləliklə, dövrənin naqillərində elektronların yalnız kiçik yerdəyişməsi baş verir.
Yüklənmiş bir kondansatör, plitələr arasında elektrik sahəsində cəmlənmiş potensial elektrik enerjisi ehtiyatına malikdir. Elektronların hərəkəti bir maqnit sahəsinin görünüşü ilə müşayiət olunur. Buna görə də, hərəkət edən elektronların kinetik enerjisi maqnit sahəsinin enerjisidir.
Dövrədəki elektrik rəqsi elektrik sahəsinin potensial enerjisinin maqnit sahəsinin kinetik enerjisinə və əksinə dövri keçididir.
Başlanğıc anda bütün enerji yüklənmiş kondansatörün elektrik sahəsində cəmlənir. Kondansatör boşaldıqda onun enerjisi azalır və bobinin maqnit sahəsinin enerjisi artır. Maksimum cərəyanda dövrənin bütün enerjisi maqnit sahəsində cəmlənir.
Sonra proses tərs qaydada gedir: maqnit enerjisi azalır və elektrik sahəsinin enerjisi yaranır. Salınımların başlamasından yarım müddət sonra bütün enerji yenidən kondansatördə cəmləşəcək və sonra elektrik sahəsinin enerjisinin maqnit sahəsinin enerjisinə keçməsi yenidən başlayacaq və s.
Maksimum cərəyan (və ya maqnit enerjisi) sıfır gərginliyə (və ya sıfır elektrik enerjisinə) uyğundur və əksinə, yəni gərginlik və cərəyan arasındakı faza keçidi dövrün dörddə birinə və ya 90 ° -ə bərabərdir. Dövrün birinci və üçüncü rübündə kondansatör generator rolunu oynayır, bobin isə enerji qəbuledicisidir. İkinci və dördüncü rüblərdə, əksinə, bobin bir generator kimi işləyir, enerjini kondansatora qaytarır.
Dövrənin bir xüsusiyyəti, sərbəst salınımların cərəyanı üçün bobinin induktiv müqavimətinin və kondansatörün tutumunun bərabərliyidir. Bu, aşağıdakılardan irəli gəlir.
Mühazirə planı
1. Salınan konturlar. Kvazistasionar cərəyanlar.
2. Öz elektrik rəqsləri.
2.1. Öz sönümsüz salınımları.
2.2. Təbii sönümlü salınımlar.
3. Məcburi elektrik rəqsləri.
3.1. Alternativ cərəyan dövrəsində müqavimət.
3.2. AC dövrəsində tutum.
3.3. Alternativ cərəyan dövrəsində endüktans.
3.4. Məcburi vibrasiya. Rezonans.
3.5. Kosinus phi problemi.
salınan konturlar. Kvazistasionar cərəyanlar.
Elektrik kəmiyyətlərindəki dalğalanmalar - yük, gərginlik, cərəyan - sıra ilə əlaqəli müqavimətlərdən ibarət bir dövrədə müşahidə edilə bilər ( R), tutumlar ( C) və induktorlar ( L) (Şəkil 11.1).
düyü. 11.1.
1-ci keçid mövqeyində üçün, kondansatör mənbədən yüklənir.
İndi onu 2-ci vəziyyətə keçirsək, dövrədə RLC dövrlə dalğalanmalar olacaq T yaydakı yükün titrəyişlərinə bənzəyir.
Yalnız sistemin daxili enerji ehtiyatları hesabına baş verən rəqslərə deyilir sahibi.Əvvəlcə enerji kondansatora verildi və elektrostatik sahədə lokallaşdırıldı. Kondansatör bobinə bağlandıqda, dövrədə bir boşalma cərəyanı görünür və bobində bir maqnit sahəsi görünür. emf Bobinin öz-özünə induksiyası kondansatörün ani boşalmasının qarşısını alacaqdır. Dörddəbir müddətdən sonra kondansatör tamamilə boşaldılacaq, lakin cərəyan özünü induksiyanın elektromotor qüvvəsi ilə dəstəklənərək axmağa davam edəcəkdir. İndiyə qədər 
bu emf kondansatörü doldurun. Dövrə və maqnit sahəsindəki cərəyan sıfıra enəcək, kondansatör plitələrindəki yük maksimum dəyərə çatacaq.
Dövrədəki elektrik kəmiyyətlərindəki bu dalğalanmalar dövrənin müqaviməti qeyri-müəyyən müddətə baş verəcəkdir. R= 0. Belə bir proses deyilir öz sönümsüz salınımları. Biz mexaniki salınım sistemində müqavimət qüvvəsi olmadıqda oxşar rəqsləri müşahidə etdik. Əgər rezistorun müqaviməti R(mexaniki osilatorda müqavimət qüvvəsi) laqeyd qala bilməz, onda belə sistemlərdə öz sönümlü salınımları.
Şəklin qrafiklərində. 11.2. kondansatör yükünün vaxtından asılılığı sönümsüz ( a) və çürümə ( b,in,G) dalğalanmalar. Söndürülmüş salınımların təbiəti rezistorun müqavimətinin artması ilə dəyişir R. Müqavimət müəyyən bir həddi aşdıqda tənqidi məna R k, sistemdə heç bir salınım yoxdur. Bir monotonluq var dövri kondansatör boşalması (Şəkil 11.2. G.).
düyü. 11.2.
Salınan proseslərin riyazi təhlilinə keçməzdən əvvəl bir vacib qeyd edəcəyik. Salınma tənliklərini tərtib edərkən, birbaşa cərəyan üçün etibarlı olan Kirchhoff qaydalarından (Ohm qanunlarından) istifadə edəcəyik. Lakin salınan sistemlərdə cərəyan zamanla dəyişir. Bununla belə, bu halda, cari dəyişmə sürəti çox yüksək deyilsə, bu qanunları cərəyanın ani dəyəri üçün istifadə edə bilərsiniz. Belə cərəyanlara kvazistasionar (“kvazi” (lat.) – sanki) deyilir. Bəs "çox" və ya "çox deyil" sürəti nə deməkdir? Əgər dövrənin bəzi hissəsində cərəyan dəyişirsə, bir müddət sonra bu dəyişikliyin impulsu dövrənin ən uzaq nöqtəsinə çatacaq:
.
Budur l konturun xarakterik ölçüsüdür və ilə siqnalın dövrədə yayıldığı işıq sürətidir.
Cərəyanın dəyişmə sürəti çox yüksək hesab edilmir və cərəyan kvazistasionardır, əgər:
,
harada T- dəyişmə dövrü, yəni salınım prosesinin xarakterik vaxtı.
Məsələn, 3 m uzunluğunda zəncir üçün siqnal gecikməsi == olacaq 
= 10 -8 s. Yəni, bu dövrədə dəyişən cərəyan, onun dövrü10 -6 s-dən çox olduqda kvazistasionar hesab edilə bilər, bu da tezlik= uyğun gəlir. 
10 6 Hz. Beləliklə, nəzərdən keçirilən dövrədə 010 6 Hz tezliklər üçün cərəyan və gərginliyin ani dəyərləri üçün Kirchhoff qaydalarından istifadə edilə bilər.